5、矢量磁位

　　對于有旋無散場 ，引入矢量位函數 來描述，使滿足 ，該函數 稱為矢量磁位。單位是韋[伯]/米(Wb/m)。

　　與 同方向。如果電流密度只有一個方向分量，則矢量磁位也僅有一個方向分量。

　　在均勻、各向同性、線性的磁媒質中，經推導可以證明 磁通量的計算

　　應用斯托克斯定理 磁通量為 除矢量磁位外，在無電流的部分場域內，可以定義標量磁位。由于區域內無電流密度 所以磁場強度 的旋度等于零，屬于無旋區，可以使用標量函數描述場的分布，即標量磁位，且 6、鏡像法

　　磁場計算：給定電流分布求磁場，在均勻磁媒質中，可以通過畢奧――薩伐爾定律直接求得，也可以由矢量磁位通過旋度計算。對于比較復雜的磁場，磁場的矢量磁位滿足泊松方程或拉普拉斯方程，其解答具有唯一性。可以應用鏡像法。

　　設置鏡像的規則：對于鐵磁物質( )平表面，鏡像電流是等量同號，位置對稱。若鐵磁物質 ，則鏡像電流不等量。

　　7、電感

　　它是表示一個或多個導體線圈中的電流與線圈所鏈合的磁鏈關系的電磁參量。這些參量的數值決定于線圈形狀、尺寸與其周圍磁媒質的特性。電感分為自感與互感。

　　自感：一線圈中的電流 所建立的與該線圈相鏈的磁鏈 與電流 的比值。 互感：分兩種情況。線圈1中的電流 在鄰近的線圈2建立的磁鏈 與電流 的比值，稱為線圈1對線圈2的互感， 。類似可定義線圈2對線圈1的互感， 。

　　對線性磁媒質，兩個線圈間的互感為恒定值， 導線的自感包含外自感和內自感兩部分。分析自感時，導線不能視為無限細。自感磁鏈分為外磁鏈和內磁鏈，即 回路的自感L也相應地分為外自感 和內自感 計算內磁鏈時，與元內磁通交鏈的電流只是部分電流，相應的匝數應為小于1的分數，稱為分數匝數。分數匝數的數值等于元內磁通 交鏈的電流 與導線中全部電流 的比值。由此可以計算無限長直圓導線的單位長內自感 一個細導線回路的自感，可近似看作是導線幾何中心軸線 與導線內側閉合曲線 間的互感與導線的內自感之和。下面是常見幾種導線的自感和互感。見551、552頁的表格。

　　(1)空氣中單匝圓環的自感

　　(2)兩線輸電線的自感

　　(3)空氣中兩平行同軸圓環間的互感

　　(4)兩對相互平行的輸電線間的互感

　　8、磁場能量

　　磁場的能量密度為 電感器中的磁場能量

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